Дифференциальные уравнения высших порядков. Алгоритм решения линейных систем дифференциальных уравнений третьего порядка Линейные дифференциальные уравнения с постоянными коэффициентами и приводящиеся к ним
Дифференциальные уравнения высших порядков
Основная терминология дифференциальных уравнений высших порядков (ДУ ВП).
Уравнение вида , где n >1 (2)
называется дифференциальным уравнением высшего порядка, т. е. n -го порядка.
Область определения ДУ, n -го порядка есть область .
В данном курсе будут рассматриваться ДУ ВП следующих видов:
Задача Коши ДУ ВП:
Пусть дано ДУ , 
и начальные условия н/у: числа .
Требуется найти непрерывную и n раз дифференцируемую функцию
:
1
) 
является решением данного ДУ на , т. е. 
;
2) удовлетворяет заданным, начальным условиям: .
Для ДУ второго порядка геометрическая интерпретация решения задачи заключается в следующем: ищется интегральная кривая, проходящая через точку (x 0 , y 0 ) и касающаяся прямой с угловым коэффициентом k = y 0 ́ .
Теорема существования и единственности (решения задачи Коши для ДУ (2)):
Если 1) 
непрерывна (по совокупности (n
+1)
аргументов) в области 
; 2) 
непрерывны (по совокупности аргументов 
) в , то 
! решение задачи Коши для ДУ , удовлетворяющее заданным начальным условиям н/у: 
.
Область называется областью единственности ДУ.
Общее решение ДУ ВП
(2) – n
-параметрическая
функция , 
, где 
– произвольные постоянные, удовлетворяющая следующим требованиям:
1) 
– решение ДУ (2) на ;
2) 
н/у из области единственности ! 
: 
удовлетворяет заданным начальным условиям.
Замечание .
Соотношение вида 
, неявно определяющее общее решение ДУ (2) на называется общим интегралом
ДУ.
Частное решение
ДУ (2) получается из его общего решения при конкретном значении 
.
Интегрирование ДУ ВП.
Дифференциальные уравнения высших порядков, как правило, не решаются точными аналитическими методами.
Выделим некоторого вида ДУВП, допускающих понижения порядка и сводящихся к квадратурам. Сведем в таблицу эти виды уравнений и способы понижения их порядка.
ДУ ВП, допускающие понижения порядка
Способ понижения порядка |
||
ДУ неполное, в нём отсутствуют |
И т.д. После n кратного интегрирования получится общее решение ДУ. |
|
Уравнение неполное; в нём явно не содержится искомая функция Например, | Подстановка
понижает порядок уравнения на k единиц. |
|
Неполное уравнение; в нём явно не содержится аргумента | Подстановка
понижается порядок уравнения на единицу. |
|
Уравнение в точных производных, оно может быть полным и неполным. Такое уравнение можно преобразовать к виду (*) ́= (*)́, где правая и левая части уравнения есть точные производные некоторых функций. | Интегрирование правой и левой части уравнения по аргументу понижает порядок уравнения на единицу. |
|
Подстановка понижает порядок уравнения на единицу. |
. Например, 
и её 
первых производных.
искомой функции . Например, 
Определение однородной функции:
Функция 
называется однородной по переменным 
, если 
в любой точке области определения функции 
;
– порядок однородности.
Например, – функция однородная 2-го порядка относительно 
, т.е. .
Пример 1 :
Найти общее решение ДУ 
.
ДУ 3-го порядка, неполное, не содержит явно 
. Последовательно интегрируем уравнение три раза.
,
– общее решение ДУ.
Пример 2 :
Решить задачу Коши для ДУ 
при 
.
ДУ второго порядка, неполное, не содержит явно 
.
Подстановка 
и ее производная 
понизит порядок ДУ на единицу.
. Получили ДУ первого порядка – уравнение Бернулли. Для решения этого уравнения применим подстановку Бернулли:
,
и подставим в уравнение.
На этом этапе решим задачу Коши для уравнения 
: 
.
– уравнение первого порядка с разделяющимися переменными.
В последнее равенство подставляем начальные условия:
Ответ: 
– решение задачи Коши, удовлетворяющее начальным условиям.
Пример 3:
Решить ДУ.
– ДУ 2-го порядка, неполное, не содержит явно переменную , и поэтому допускает понижение порядка на единицу с помощью подстановки или 
.
Получим уравнение 
(пусть 
).
– ДУ 1-го порядка с разделяющими переменными. Разделим их.
– общий интеграл ДУ.
Пример 4 :
Решить ДУ.
Уравнение 
есть уравнение в точных производных. Действительно, 
.
Проинтегрируем левую и правую части по , т. е. 
или . Получили ДУ 1-го порядка с разделяющимися переменными т. е. 
– общий интеграл ДУ.
Пример5 :
Решить задачу Коши для 
при .
ДУ 4-го порядка, неполное, не содержит явно 
. Заметив, что это уравнение в точных производных, получим 
или 
, 
. Подставим в это уравнение начальные условия: 
. Получим ДУ 
3-го порядка первого вида (см. таблицу). Проинтегрируем его три раза, и после каждого интегрирования в уравнение будем подставлять начальные условия:
Ответ: 
- решение задачи Коши исходного ДУ.
Пример 6 :
Решить уравнение.
– ДУ 2-го порядка, полное, содержит однородность относительно 
. Подстановка 
понизит порядок уравнения. Для этого приведем уравнение к виду 
, разделив обе части исходного уравнения на 
. И продифференцируем функцию p
:
.
Подставим 
и 
в ДУ: 
. Это уравнение 1-го порядка с разделяющимися переменными .
Учитывая, что 
, получим ДУ или 
– общее решение исходного ДУ.
Теория линейных дифференциальных уравнений высшего порядка.
Основная терминология.
– НЛДУ 
-го порядка, где – непрерывные функции на некотором промежутке .
Называется интервалом непрерывности ДУ (3).
Введем (условный) дифференциальный оператор -го порядка
При действии его на функцию , получим
Т. е. левую часть линейного ДУ -го порядка.
Вследствие этого ЛДУ можно записать
Линейные свойства оператора 
:
1) – свойство аддитивности
2) 
– число – свойство однородности
Свойства легко проверяются, т. к. производные этих функций обладают аналогичными свойствами (конечная сумма производных равна сумме конечного числа производных; постоянный множитель можно вынести за знак производной).
Т. о. 
– линейный оператор.
Рассмотрим вопрос существования и единственности решения задачи Коши для ЛДУ 
.
Разрешим ЛДУ относительно 
: , 
, – интервал непрерывности.
Функция непрерывная в области , производные 
непрерывны в области
Следовательно, область единственности , в которой задача Коши ЛДУ (3) имеет единственное решение и зависит только от выбора точки 
, все остальные значения аргументов 
функции 
можно брать произвольными.
Общая теория ОЛДУ .
– интервал непрерывности.
Основные свойства решений ОЛДУ:
1. Свойство аддитивности
(
– решение ОЛДУ (4) на ) 
(
– решение ОЛДУ (4) на ).
Доказательство:
– решение ОЛДУ (4) на 
– решение ОЛДУ (4) на 
Тогда 
2. Свойство однородности
( – решение ОЛДУ (4) на ) (
(
– числовое поле))
– решение ОЛДУ (4) на .
Доказывается аналогично.
Свойства аддитивности и однородности называются линейными свойствами ОЛДУ (4).
Следствие:
(
– решение ОЛДУ (4) на )(
– решение ОЛДУ (4) на ).
3. ( – комплексно-значное решение ОЛДУ (4) на )(
– действительно-значные решения ОЛДУ (4) на ).
Доказательство:
Если – решение ОЛДУ (4) на , то при подстановке в уравнение обращает его в тождество, т. е. 
.
В силу линейности оператора , левую часть последнего равенства можно записать так: 
.
Это значит, что , т. е. – действительно-значные решения ОЛДУ (4) на .
Последующие свойства решений ОЛДУ связаны с понятием “линейная зависимость ”.
Определение линейной зависимости конечной системы функций
Система функций называется линейно зависимой на , если найдётся нетривиальный
набор чисел 
такой, что линейная комбинация 
функций 
с этими числами тождественно равна нулю на , т. е. 
.n
, что неверно. Теорема доказана.дифференциальные
уравнения
высших
порядков
(4 час...
Для этого уравнения имеем:
; (5.22)
. (5.23)
Последний определитель даёт условие а 3 > 0. Условие Δ 2 > 0, при а 0 > 0, а 1 > 0 и а 3 > 0 может выполняться только при а 2 > 0.
Следовательно, для уравнения третьего порядка уже недостаточно положительности всех коэффициентов характеристического уравнения. Требуется ещё выполнение определенного соотношения между коэффициентами а 1 а 2 > а 0 а 3 .
4. Уравнение четвертого порядка
Подобно проделанному выше можно получить, что для уравнения четвёртого порядка кроме положительности всех коэффициентов требуется выполнение условия
Существенным недостатком алгебраических критериев и, в том числе критериев Гурвица, является также то, что для уравнений высоких порядков в лучшем случае можно получить ответ о том, устойчива или не устойчива система автоматического регулирования. При этом в случае неустойчивой системы критерий не дает ответа на то, каким образом надо изменить параметры системы, чтобы сделать её устойчивой. Это обстоятельство привело к поискам других критериев, которые были бы более удобными в инженерной практике.
5.3. Критерий устойчивости Михайлова
Рассмотрим отдельно левую часть характеристического уравнения (5.7), которая представляет собой характеристический полином
Подставим в этот полином чисто мнимое значение p = j, гдепредставляет собой угловую частоту колебаний, соответствующих чисто мнимому корню характеристического решения. В этом случае получим характеристический комплекс
где вещественная часть будет содержать четные степени частоты
а мнимая – нечетные степени частоты
Е
Рис. 5.4. Годограф
Михайлова
Практически кривая Михайлова строится по точкам, причем задаются различные значения частоты и по формулам (5.28), (5.29) вычисляются U() и V(). Результаты расчетов сводятся в табл. 5.1.
Таблица 5.1
Построение кривой Михайлова
По этой таблице строится сама кривая (рис. 5.4).
Определим, чему должен равняться угол поворота вектора D(j) при изменении частотыот нуля до бесконечности. Для этого запишем характеристический полином в виде произведения сомножителей
где 1 – n – корни характеристического уравнения.
Характеристический вектор можно тогда представить в следующем виде:
Каждая из скобок представляет собой комплексное число. Следовательно, D(j) представляет собой произведениеnкомплексных чисел. При перемножении аргументы комплексных чисел складываются. Поэтому результирующий угол поворота вектораD(j) будет равен сумме углов поворота отдельных сомножителей (5.31) при изменении частотыот нуля до бесконечности
Определим каждое слагаемое в (5.31) по отдельности. Для обобщения задачи рассмотрим различные виды корней.
1. Пусть какой-либо корень, например 1 , являетсявещественным и отрицательным , то есть 1 = – 1 . Сомножитель в выражении (5.31), определяемый этим корнем, будет иметь вид ( 1 + j). Построим годограф этого вектора на комплексной плоскости при изменении частотыот нуля до бесконечности (рис. 5.5,а ). При= 0 вещественная частьU= 1 , а мнимаяV= 0. Этому соответствует точка А, лежащая на вещественной оси. При0 вектор будет так изменяться, что его вещественная часть будет по-прежнему равна, а мнимая V =(точка В на графике). При увеличении частоты до бесконечности вектор уходит в бесконечность, причем конец вектора все время остается на вертикальной прямой, проходящей через точку А, а вектор поворачивается против часовой стрелки.
Рис. 5.5. Вещественные корни
Результирующий угол поворота вектора 1 = +( / 2).
2. Пусть теперь корень 1 являетсявещественным и положительным , то есть 1 = + 1 .Тогда сомножитель в (5.31), определяемый этим корнем будет иметь вид (– 1 + j). Аналогичные построения (рис. 5.5, б ) показывают, что результирующий угол поворота будет 1 = –( / 2). Знак минус показывает, что вектор поворачивается по часовой стрелке.
3. Пусть два сопряженных корня, например 2 и 3 , являютсякомплексными с отрицательной вещественной частью , то есть 2;3 = –±j. Аналогично сомножители в выражении (5.31), определяемые этими корнями, будут иметь вид (–j + j)( + j + j).
При = 0 начальные положения двух векторов определяются точками А 1 и А 2 (рис. 5.6,а ). Первый вектор повернут относительно вещественной оси по часовой стрелке на угол, равныйarctg( / ), а второй вектор – на тот же угол против часовой стрелки. При постепенном увеличенииот нуля до бесконечности концы обоих векторов уходят вверх в бесконечность и оба вектора в пределе сливаются с мнимой осью.
Результирующий угол поворота первого вектора 2 = ( / 2) + . Результирующий угол поворота второго вектора 3 = ( / 2) –. Вектор, соответствующий произведению (–j + j)( + j + j) повернется на угол 2 + 3 = 2 / 2 =.
Рис. 5.6. Комплексные корни
4. Пусть те же комплексные корни имеют положительную вещественную часть , то есть 2;3 = +±j.
Проводя построение аналогично рассмотренному ранее случаю (рис 5.6, б ), получим результирующий угол поворота 2 + 3 = –2 / 2 = –.
Таким образом, если характеристическое уравнение будет иметь fкорней с положительной вещественной частью, то, каковы бы ни были эти корни (вещественные или комплексные), им будет соответствовать сумма углов поворотов, равная –f( / 2). Всем же остальным (n – f) корням характеристического уравнения, имеющим отрицательные вещественные части, будет соответствовать сумма углов поворотов, равная +(n – f)( / 2). В результате общий угол поворота вектора D(j) при изменении частотыот нуля до бесконечности по формуле (5.32) будет иметь вид
= (n – f)( / 2) –f( / 2) = n ( / 2) –f . (5.33)
Этим выражением и определяется искомая связь между формой кривой Михайлова и знаками вещественных частей корней характеристического уравнения. В 1936 г. А.В. Михайловым был сформулирован следующий критерий устойчивости для линейных систем любого порядка.
Для устойчивости системы n-го порядка необходимо и достаточно, чтобы вектор D(j ), описывающий кривую Михайлова, при изменении от нуля до бесконечности имел угол поворота = n ( / 2).
Эта формулировка непосредственно вытекает из (5.33). Для устойчивости системы необходимо, чтобы все корни лежали в левой полуплоскости. Отсюда определяется требуемый результирующий угол поворота вектора.
Критерий устойчивости Михайлова формулируется следующим образом: для устойчивости линейной САР необходимо и достаточно, чтобы годограф Михайлова при изменении частоты от нуля до бесконечности, начавшись на положительной полуплоскости и не пересекая начала координат, последовательно пересек столько квадрантов комплексной плоскости, какой порядок имеет полином характеристического уравнения системы.
О
Рис. 5.7. Устойчивые
САР
Для устойчивой системы кривая Михайлова проходит последовательно nквадрантов комплексной плоскости.
Наличие границы устойчивости всех трех типов может быть определено по кривой Михайлова следующим образом.
При наличии границы устойчивости первого типа (нулевой корень) отсутствует свободный член характеристического полиномаa n = 0, и кривая Михайлова выходит из начала координат (рис. 5.9, кривая 1)
|
Рис. 5.8. Неустойчивая САР |
Рис. 5.9. Границы устойчивости |
При границе устойчивости второго типа (колебательная граница устойчивости) левая часть характеристического уравнения, то есть характеристический полином, обращается в нуль при подстановке p = j 0
D(j 0) = X( 0) + Y( 0) = 0. (5.34)
Откуда вытекают два равенства: X( 0) = 0; Y( 0) = 0. Это значит, что точка = 0 на кривой Михайлова попадает в начало координат (рис. 5.9, кривая 2). При этом величина 0 есть частота незатухающих колебаний системы.
Для границы устойчивости третьего типа (бесконечный корень) конец кривой Михайлова перебрасывается (рис. 5.9, кривая 3) из одного квадранта в другой через бесконечность. При этом коэффициент а 0 характеристического полинома (5.7) будет проходить через нулевое значение, меняя знак с плюса на минус.
Обыкновенным дифференциальным уравнением называется уравнение, связывающее независимую переменную, неизвестную функцию этой переменной и её производные (или дифференциалы) различных порядков.
Порядком дифференциального уравнения называется порядок старшей производной, содержащейся в нём.
Кроме обыкновенных изучаются также дифференциальные уравнения с частными производными . Это уравнения, связывающие независимые переменные , неизвестную функцию этих переменных и её частные производные по тем же переменным. Но мы будем рассматривать только обыкновенные дифференциальные уравнения и поэтому будем для краткости опускать слово "обыкновенные".
Примеры дифференциальных уравнений:
(1) 
;
(3) 
;
(4) 
;
Уравнение (1) - четвёртого порядка, уравнение (2) - третьего порядка, уравнения (3) и (4) - второго порядка, уравнение (5) - первого порядка.
Дифференциальное уравнение n -го порядка не обязательно должно содержать явно функцию, все её производные от первого до n -го порядка и независимую переменную. В нём могут не содержаться явно производные некоторых порядков, функция, независимая переменная.
Например, в уравнении (1) явно нет производных третьего и второго порядков, а также функции; в уравнении (2) - производной второго порядка и функции; в уравнении (4) - независимой переменной; в уравнении (5) - функции. Только в уравнении (3) содержатся явно все производные, функция и независимая переменная.
Решением дифференциального уравнения называется всякая функция y = f(x) , при подстановке которой в уравнение оно обращается в тождество.
Процесс нахождения решения дифференциального уравнения называется его интегрированием .
Пример 1. Найти решение дифференциального уравнения .
Решение. Запишем данное уравнение в виде . Решение состоит в нахождении функции по её производной. Изначальная функция, как известно из интегрального исчисления , есть первообразная для , т. е.
Это и есть решение данного дифференциального уравнения . Меняя в нём C , будем получать различные решения. Мы выяснили, что существует бесконечное множество решений дифференциального уравнения первого порядка.
Общим решением дифференциального уравнения n -го порядка называется его решение, выраженное явно относительно неизвестной функции и содержащее n независимых произвольных постоянных, т. е.
Решение дифференциального уравнения в примере 1 является общим.
Частным решением дифференциального уравнения называется такое его решение, в котором произвольным постоянным придаются конкретные числовые значения.
Пример 2.
Найти общее решение дифференциального уравнения
и частное решение при 
.
Решение. Проинтегрируем обе части уравнения такое число раз, которому равен порядок дифференциального уравнения.
,
.
В результате мы получили общее решение -
данного дифференциального уравнения третьего порядка.
Теперь найдём частное решение при указанных условиях. Для этого подставим вместо произвольных коэффициентов их значения и получим
.
Если кроме дифференциального уравнения задано начальное условие в виде , то такая задача называется задачей Коши . В общее решение уравнения подставляют значения и и находят значение произвольной постоянной C , а затем частное решение уравнения при найденном значении C . Это и есть решение задачи Коши.
Пример 3. Решить задачу Коши для дифференциального уравнения из примера 1 при условии .
Решение. Подставим в общее решение значения из начального условия y = 3, x = 1. Получаем
Записываем решение задачи Коши для данного дифференциального уравнения первого порядка:
При решении дифференциальных уравнений, даже самых простых, требуются хорошие навыки интегрирования и взятия производных , в том числе сложных функций . Это видно на следующем примере.
Пример 4. Найти общее решение дифференциального уравнения .
Решение. Уравнение записано в такой форме, что можно сразу же интегрировать обе его части.
.
Применяем метод интегрирования заменой переменной (подстановкой) . Пусть , тогда .
Требуется взять dx и теперь - внимание - делаем это по правилам дифференцирования сложной функции , так как x и есть сложная функция ("яблоко" - извлечение квадратного корня или, что то же самое - возведение в степень "одна вторая", а "фарш" - самое выражение под корнем):
Находим интеграл:
Возвращаясь к переменной x , получаем:
.
Это и есть общее решение данного дифференциального уравнения первой степени.
Не только навыки из предыдущих разделов высшей математики потребуются в решении дифференциальных уравнений, но и навыки из элементарной, то есть школьной математики. Как уже говорилось, в дифференциальном уравнении любого порядка может и не быть независимой переменной, то есть, переменной x . Помогут решить эту проблему не забытые (впрочем, у кого как) со школьной скамьи знания о пропорции. Таков следующий пример.
Перечислены основные типы обыкновенных дифференциальных уравнений (ДУ) высших порядков, допускающие решение. Кратко изложены методы их решения. Указаны ссылки на страницы, с подробным описанием методов решения и примерами.
СодержаниеСм. также:
Дифференциальные уравнения первого порядка
Линейные дифференциальные уравнения в частных производных первого порядка
Дифференциальные уравнения высших порядков, допускающие понижение порядка
Уравнения, решающиеся непосредственным интегрированием
Рассмотрим дифференциальное уравнение следующего вида:
.
Интегрируем n
раз.
;
;
и так далее. Так же можно использовать формулу:
.
См. Дифференциальные уравнения, решающиеся непосредственным интегрированием > > >
Уравнения, не содержащие зависимую переменную y в явном виде
Подстановка приводит к понижению порядка уравнения на единицу. Здесь - функция от .
См. Дифференциальные уравнения высших порядков, не содержащие функцию в явном виде > > >
Уравнения, не содержащие независимую переменную x в явном виде
.
Считаем, что является функцией от .
Тогда
.
Аналогично для остальных производных. В результате порядок уравнения понижается на единицу.
См. Дифференциальные уравнения высших порядков, не содержащие переменную в явном виде > > >
Уравнения, однородные относительно y, y′, y′′, ...
Для решения этого уравнения, делаем подстановку
,
где - функция от .
Тогда
.
Аналогично преобразуем производные и т.д. В результате порядок уравнения понижается на единицу.
См. Однородные относительно функции и ее производных дифференциальные уравнения высших порядков > > >
Линейные дифференциальные уравнения высших порядков
Рассмотрим линейное однородное дифференциальное уравнение n-го порядка
:
(1)
,
где - функции от независимой переменной .
Пусть есть n линейно независимых решений этого уравнения. Тогда общее решение уравнения (1) имеет вид:
(2)
,
где - произвольные постоянные. Сами функции образуют фундаментальную систему решений.
Фундаментальная система решений
линейного однородного уравнения n-го порядка - это n
линейно независимых решений этого уравнения.
Рассмотрим линейное неоднородное дифференциальное уравнение n-го порядка
:
.
Пусть есть частное (любое) решение этого уравнения. Тогда общее решение имеет вид:
,
где - общее решение однородного уравнения (1).
Линейные дифференциальные уравнения с постоянными коэффициентами и приводящиеся к ним
Линейные однородные уравнения с постоянными коэффициентами
Это уравнения вида:
(3)
.
Здесь - действительные числа. Чтобы найти общее решение этого уравнения, нам нужно найти n линейно независимых решений ,
которые образуют фундаментальную систему решений. Тогда общее решение определяется по формуле (2):
(2)
.
Ищем решение в виде .
Получаем характеристическое уравнение
:
(4)
.
Если это уравнение имеет различные корни
,
то фундаментальная система решений имеет вид:
.
Если имеется комплексный корень
,
то существует и комплексно сопряженный корень .
Этим двум корням соответствуют решения и ,
которые включаем в фундаментальную систему вместо комплексных решений и .
Кратным корням кратности соответствуют линейно независимых решений: .
Кратным комплексным корням
кратности и их комплексно сопряженным значениям соответствуют линейно независимых решений:
.
Линейные неоднородные уравнения со специальной неоднородной частью
Рассмотрим уравнение вида
,
где - многочлены степеней s1
и s2
;
- постоянные.
Сначала мы ищем общее решение однородного уравнения (3). Если характеристическое уравнение (4) не содержит корень
,
то ищем частное решение в виде:
,
где
;
;
s
- наибольшее из s1
и s2
.
Если характеристическое уравнение (4) имеет корень
кратности ,
то ищем частное решение в виде:
.
После этого получаем общее решение:
.
Линейные неоднородные уравнения с постоянными коэффициентами
Здесь возможны три способа решения.
1)
Метод Бернулли
.
Сначала находим любое, отличное от нуля, решение однородного уравнения
.
Затем делаем подстановку
,
где - функция от переменной x
.
Получаем дифференциальное уравнение для u
,
которое содержит только производные от u
по x
.
Выполняя подстановку ,
получаем уравнение n - 1
- го порядка.
2)
Метод линейной подстановки
.
Сделаем подстановку
,
где - один из корней характеристического уравнения (4). В результате получим линейное неоднородное уравнение с постоянными коэффициентами порядка .
Последовательно применяя такую подстановку, приведем исходное уравнение к уравнению первого порядка.
3)
Метод вариации постоянных Лагранжа
.
В этом методе мы сначала решаем однородное уравнение (3). Его решение имеет вид:
(2)
.
Далее мы считаем, что постоянные являются функциями от переменной x
.
Тогда решение исходного уравнения имеет вид:
,
где - неизвестные функции. Подставляя в исходное уравнение и накладывая на некоторые ограничения, получаем уравнения, из которых можно найти вид функций .
Уравнение Эйлера
Оно сводится к линейному уравнению с постоянными коэффициентами подстановкой:
.
Однако, для решения уравнения Эйлера, делать такую подстановку нет необходимости. Можно сразу искать решение однородного уравнения в виде
.
В результате получим такие же правила, как и для уравнения с постоянными коэффициентами, в которых вместо переменной нужно подставить .
Использованная литература:
В.В. Степанов, Курс дифференциальных уравнений, «ЛКИ», 2015.
Н.М. Гюнтер, Р.О. Кузьмин, Сборник задач по высшей математике, «Лань», 2003.
